Subir Δt cinco veces dio 1.9x de velocidad; diez veces no dio nada — la ventana que abre la tensión superficial implícita
Romper la restricción capilar de paso temporal deja otros techos en pie. Janodet et al. (2025) midieron el límite de estabilidad y el óptimo de rendimiento con razón de densidades 1000.
Con CFL acústico 10 el precondicionador multiplicaba el error por 100 en cada sweep — la flecha que descarta un precondicionador por bloques
El Gauss-Seidel por bloques descarta una realimentación presión-velocidad cuya ganancia es exactamente el CFL acústico al cuadrado. Un modelo 1D lo mide.
Refinar la malla a la mitad adelantó el estallido al doble — autovalores complejos del modelo two-fluid de 6 ecuaciones
El modelo two-fluid de seis ecuaciones con presión única se vuelve complejo en cuanto las fases deslizan una respecto a la otra. Subir el coeficiente de presión interfacial por encima de 1 devuelve los autovalores al eje real.
[Reseña] Se soltó el grillete capilar y quedó CFL 0.05 — el techo real del transporte de interfaz en VOF
Tratar la tensión superficial de forma implícita rompe el límite capilar de paso temporal, pero el esquema compresivo que transporta la función de color lo frena en CFL 0.05.
[Reseña] Separar del todo advección y presión — la división TV del flux de Baer–Nunziato
Al partir en dos el flux de BN, la velocidad del sonido queda solo en el sistema de presión
[Reseña de artículo] Cómo eliminar la subrelajación — linealización en un solver acoplado basado en presión
Por qué la linealización de coeficiente fijo o de Newton decide la convergencia a todo Mach
[Reseña de artículo] Una gota devuelve casi toda la onda sonora — impedancia acústica y un solver bifásico de interfaz sharp
Por qué una interfaz líquido-gas refleja el 99,9% de una onda acústica y qué velocidad del sonido falsa inventa una interfaz difusa
Devolver la nitidez a la interfaz en cada paso — Implementando el afilado anti-difusión (IST)
Una técnica de posprocesado que fija a un grosor constante una interfaz emborronada por difusión numérica
Por qué una gota en reposo fluye sola — corrientes parásitas y tensión superficial well-balanced
Las corrientes parásitas que nacen del error de curvatura y la técnica well-balanced que las elimina
Quitar una ecuación lo volvió más robusto — el modelo de cuatro ecuaciones y la condición de equilibrio de interfaz
Cómo el modelo multifásico de cuatro ecuaciones elimina las oscilaciones de presión en la interfaz
[Reseña de artículo] Cuando una microburbuja arde como una estrella bajo el agua — Keller–Miksis y la fuerza secundaria de Bjerknes
Integración directa de la oscilación radial y el colapso de una burbuja en un campo de ultrasonido, y de la interacción entre pares de burbujas
[Reseña] Cómo no matar el sonido a bajo Mach — esquema IMEX-AP de ondas
Por qué la viscosidad upwind borra la solución a bajo Mach y la cura AP-IMEX
[Reseña] Segundo orden en una sola etapa — un solver GRP para el modelo multifásico de Kapila
Cómo un solver GRP logra precisión temporal de segundo orden y doma el rígido término fuente de fracción de volumen a la vez
Por qué un grito sobre el agua nunca llega abajo — Acústica a través de una interfaz difusa
Cómo un salto de impedancia refleja y refracta el sonido, reproducido con un modelo de compresibilidad débil
[Reseña] Dibujar choques con tanh — Implementando la reconstrucción TENO-THINC
Cómo THINC conserva un salto sub-celda cuando los polinomios difuminan el contacto
[Reseña de artículo] Cómo una DQN domó los vórtices de un perfil con un chorro sintético — Control activo de flujo por aprendizaje por refuerzo
DQN y Dueling DQN controlan un chorro sintético para subir la sustentación y bajar la resistencia
[Reseña de artículo] GMRES corrió 1000 veces y no se detenía — precondicionamiento por bloques físico para un melt pool a toda velocidad
Un precondicionador de complemento de Schur velocidad–presión mantiene plano el número de iteraciones cuando el Mach tiende a cero
[Revisión de paper] Flujo bifásico sin Poisson — Acoplando la ecuación general de presión con MSTACS
Reemplazar la Poisson elíptica por una GPE hiperbólica y correr el bifásico totalmente explícito
[Reseña] Que la velocidad del sonido no se coma el CFL — Peluchon (2017) y la división IMEX acústica-transporte
Volver implícito sólo el paso acústico del modelo de cinco ecuaciones eleva el paso temporal en 1/M
[Reseña] Sospechar de la celda después de resolverla — limitador MOOD subcell para DG
Primero resolver, luego dudar — reproducción del limitador MOOD de Ioriatti, Dumbser, Loubère (2020)
[Revisión de paper] Un solo esquema no basta para todas las ondas — Chamarthi (2025)
Reconstrucción apropiada por onda: THINC en contactos, MP5 en choques, central en viscoso
[Reseña] Por qué Roe se rompe a Mach bajo — Hope–Collins (2022) y las tres escalas de difusión artificial
Por qué un Roe estándar colapsa a M=0.01, y los tres ajustes que prescribe el análisis asintótico.
[Revisión de artículo] Partir Newton en dos y la superficie libre se vuelve resoluble — Casulli–Zanolli (2012)
Celdas mojadas y secas en un mismo sistema, con convergencia monótona asegurada.
[Reseña] Cuando 30 K hacen mentir a Boussinesq — Demou (2018) NOB y la división de presión
Conservar un Poisson de coeficiente constante con ΔT grandes sin abandonar propiedades variables
[Reseña de paper] Resolver con dos presiones, fundir en una sola — Saurel (2009) sobre relajación multifásica
Cómo el modelo de seis ecuaciones con relajación rígida de presión esquiva las trampas del modelo difuso de cinco ecuaciones.
[Reseña] Cuando la velocidad del sonido diverge y el paso de tiempo sobrevive — AP-IMEX para gases no ideales de Orlando–Bonaventura (2024)
Esquema AP-IMEX-DG que libera el paso de tiempo de la velocidad del sonido a cualquier Mach y EOS, reproducido en NumPy.
[Reseña] Elegir la reconstrucción con menor salto — Deng (2018) MUSCL-THINC-BVD
Elegir entre dos reconstrucciones candidatas minimizando la variación total en las fronteras
[Reseña de paper] Terminar la simulación antes de la tormenta — Casulli–Walters (2000), aguas someras semi-implícitas en mallas ortogonales no estructuradas
Algoritmo de aguas someras que no diverge con pasos de tiempo grandes
[Reseña] Cuando WENO difumina los pequeños vórtices — Fu (2019) esquema TENO de baja disipación en volúmenes finitos
Por qué WENO-JS de 5° orden difumina escalas suaves y cómo el corte nítido de TENO lo corrige
[Reseña de artículo] Physics-Informed Neural Networks para modelado de turbulencia
Un nuevo enfoque para reconstruir campos de flujo a partir de datos dispersos utilizando redes neuronales con leyes físicas integradas directamente en la función de pérdida.