El mismo código dio 0.79 y 2.00 a la vez — qué miden realmente los casos de verificación
El orden L1 de Sod sale 0.79 porque el tubo tiene discontinuidades. El mismo código MUSCL–HLLC da 2.001 en una onda suave, y minmod lo baja a 1.491.
[Reseña de artículo] Los dos fragmentos no se repelieron: volaron pegados — el ángulo de equilibrio de 144° de un par de esferas a Mach 20
En Mach 20 dos esferas en contacto no se repelen: se alinean en un ángulo y generan sustentación juntas. Ese ángulo sale de una aproximación newtoniana.
Refinar la malla a la mitad adelantó el estallido al doble — autovalores complejos del modelo two-fluid de 6 ecuaciones
Con deslizamiento el two-fluid de seis ecuaciones se vuelve complejo. El coeficiente de presión interfacial debe pasar de 1 para volver al eje real.
[Reseña] Separar del todo advección y presión — la división TV del flux de Baer–Nunziato
Partir el flux de Baer–Nunziato deja el sonido solo en el sistema de presión. Toro Test 4 ganó a Rusanov por 1,5×; Noh llevó la presión a −0,12.
La masa se conserva exactamente y aun así la densidad es negativa — el limitador de flujo que preserva la positividad
Con CFL 0.45 la doble rarefacción sin limitador muere en el paso 2: densidad 0.37 y presión -0.163. Un θ por cara mezcla LF con el flujo de alto orden.
La salida está abierta y la onda regresa — NSCBC y el precio de σ
Con σ = 0 el conducto refleja 0% y conserva un desplazamiento de presión de +0.30; con σ = 0.25 la reflexión es 1.9% y el desplazamiento cae a 0.0007.
[Reseña de artículo] Una gota devuelve casi toda la onda sonora — impedancia acústica y un solver bifásico de interfaz sharp
La reflexión aire-agua devuelve el 99.889% de la energía acústica. Con solo 1% de gas, la velocidad de Wood cae de 1500 m/s a 120.5 m/s.
El número de Mach tiende a cero y el paso temporal no se inmuta — Reproduciendo un esquema IMEX TVD
Con Mach 10^{-4} el paso temporal sigue en el CFL convectivo. Un IMEX de segundo orden sobreimpulsa cerca de 0,4 salvo que theta no pase de sqrt(2)-1.
Devolver la nitidez a la interfaz en cada paso — Implementando el afilado anti-difusión (IST)
Tras 200 pasos, el borde de la burbuja de helio pasa de 6 a 20 celdas. El posprocesado IST vuelve a fijar ese grosor con el cociente ε/a.
El flujo supersónico no sabe lo que ocurre aguas arriba — curvas características y ondas sonoras en las ecuaciones de Euler
A 220 m/s en aire las tres velocidades características son -118.06, 220 y 558.06 m/s. Por encima de Mach 1 la onda sonora izquierda no alcanza aguas arriba.
Dejar que el sonido y la materia fluyan por separado — División acústico-convectiva (Lagrange–Projection)
A M=0.02 la banda acústica sigue midiendo 2c mientras la convección se arrastra. Devolver R al paso upwind deja el error de momento en 2.2e-16.
[Reseña] ¿Cansado de derivar jacobianos a mano? — Diferenciación automática por sobrecarga de operadores (ADOO)
Fraysse (2019) siembra números duales en el código de flujo y lee un jacobiano con precisión de máquina, sin elegir un paso h de diferencias finitas.
Cuando el método explícito revienta, resolver implícito sin invertir la matriz — LU-SGS
Con CFL explícito en 0.3, Euler hacia atrás y dos barridos LU-SGS llevan un choque de Burgers a CFL 5 en 49 pasos, sin invertir la matriz completa.
Capturar choques sin multiplicar una matriz en cada cara — Separación de flujo AUSM
El estado izquierdo de Shu–Osher, densidad 3.857143 y presión 10.33333, es el estado de Rankine–Hugoniot a Mach 3 con gamma 1.4.
[Reseña] Dibujar choques con tanh — Implementando la reconstrucción TENO-THINC
Con beta = 1.8, THINC-BVD mantiene un pico de 1.00 y un ancho de 30 celdas tras cinco vueltas; minmod TVD cae a 0.84 y 23 celdas.
Rellenar una interfaz con un fluido que no existe — Ghost Fluid Method
El Ghost Fluid Method copia la presión en una interfaz agua-aire, extrapola la densidad de forma isentrópica y corre un solver monomaterial dos veces.
El sistema propio de Euler en una dirección arbitraria — tres ondas, dos repeticiones, una singularidad
Con n_x=0,01 la fila izquierda R-1 divide por 100, y en cero diverge. Una cara a 30° conserva R-1; una cara acostada sobre y pasa a R-2.
Cómo lograr que una salida deje de reflejar el sonido — Condiciones de contorno características de Navier–Stokes (NSCBC)
Una LES de seis horas subió 0.3 bar porque la salida reflejaba. NSCBC fija la onda entrante con σ cerca de 0.25 para que el sonido salga.
[Revisión de paper] Un solo esquema no basta para todas las ondas — Chamarthi (2025)
Reconstrucción apropiada por onda: THINC en contactos, MP5 en choques, central en viscoso
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