Subir solo el término viscoso a segundo orden empeoró el error 1.82 veces — por qué el esquema Gear semi-implícito extrapola la convección
Combinar BDF2 con la convección en N^n degrada el esquema a primer orden y agranda el error. La extrapolación 2N^n − N^(n−1) devuelve el segundo orden.
El agua con sonido a 1625 m/s apareció a 18 m/s en el subsistema de presión — adónde lleva la rigidez el splitting de Toro–Vázquez
A 1 bar, el subsistema de presión del agua da A = 18.44 m/s y c = 1624.9 m/s. A/c queda en 0.011, y la rigidez se mueve entre los dos pasos IMEX.
La factura de un paso de tiempo 1001 veces mayor — por qué un esquema semiimplícito de presión no es L∞ estable
Un esquema semiimplícito de presión borra la velocidad del sonido del CFL y gana un paso 1001 veces mayor en M = 0.001. La oscilación no decae.
El número de Mach tiende a cero y el paso temporal no se inmuta — Reproduciendo un esquema IMEX TVD
Con Mach 10^{-4} el paso temporal sigue en el CFL convectivo. Un IMEX de segundo orden sobreimpulsa cerca de 0,4 salvo que theta no pase de sqrt(2)-1.
[Reseña] Cómo no matar el sonido a bajo Mach — esquema IMEX-AP de ondas
Con ε=0.01 en 64 celdas la amplitud upwind cae a 1.980e-7 tras 12800 pasos; la columna AP implícita queda en 1.00. Los pasos escalan como 1/ε.
[Reseña] Que la velocidad del sonido no se coma el CFL — Peluchon (2017) y la división IMEX acústica-transporte
Sonido a 1500 m/s y flujo a 5 m/s: una celda de 1 mm exige un paso explícito de 0,67 μs. El split acústico deja el CFL exterior en la velocidad.
[Reseña] Cuando la velocidad del sonido diverge y el paso de tiempo sobrevive — AP-IMEX para gases no ideales de Orlando–Bonaventura (2024)
Esquema AP-IMEX-DG que libera el paso de tiempo de la velocidad del sonido a cualquier Mach y EOS, reproducido en NumPy.