Solo cambió τ y cambió la densidad de un gas en reposo — el esfuerzo (τ−½)² del forcing de Shan–Chen por desplazamiento de velocidad
Con la misma fuerza sobre una columna de gas D1Q3 en reposo, solo el forcing de Shan–Chen produce una densidad que depende de τ. La velocidad de equilibrio desplazada deja un esfuerzo (τ−½)²F²/ρ.
Sumar un término en v y otro en v² acertó en los extremos y falló un 42 % en el medio — la ley de arrastre de dos términos de Prony y Re = 60
Bossut midió un arrastre proporcional a v² y Du Buat uno proporcional a v. La suma de Prony, a·v²+b·v, cambia de régimen en Re = 60 y allí sobrestima la velocidad terminal hasta un 42 %.
Una partícula de aluminio de 1 μm se calentó 4.6 veces más lento que con la fórmula del continuo — interpolación de Sherman en transición de Knudsen
A 1500 K y 1 atm, una partícula de aluminio de 1 μm queda en Kn = 0.67. Nu = 2 acorta el tiempo de calentamiento por 4.58; la media de Sherman lo corrige.
Pedí σ₁₂ = 1.00 y recibí 0.78 — dónde se filtra una fase ausente en el Allen–Cahn de tres componentes
Imponer Σc = 1 con una proyección promedio en Allen–Cahn de tres componentes deja que la fase ausente se filtre en la interfaz y recorta la tensión superficial realizada un 21.9%. Un penalizador triple cierra la brecha.
La movilidad subió 10× y el espesor de la interfaz no se movió — el término antidifusivo de Allen–Cahn conservativo
El término antidifusivo cancela la difusión y fija el espesor en W, no en la movilidad M. También se indica dónde entra ese término en el equilibrio LBM.
Un 9% menos de coeficiente de arrastre dejó la gota un 35% más lenta — dónde se enganchan las correcciones de deformación y vaporización
Tres modelos de coeficiente de arrastre — esfera rígida, deformación TAB y corrección de vaporización Renksizbulut-Yuen — comparados por penetración.
La presión saltó un 21% en un problema donde no debía pasar nada — el criterio de Abgrall y el término no conservativo
Que un flujo de presión y velocidad uniformes deje de serlo no es culpa del flujo numérico, sino de cómo se discretiza el término no conservativo.
Subir Δt cinco veces dio 1.9x de velocidad; diez veces no dio nada — la ventana que abre la tensión superficial implícita
Con razón de densidades 1000, un paso capilar 5 veces mayor corrió 1.9 veces más rápido. Diez veces no aceleró. Janodet y otros (2025) midieron el techo.
Refinar la malla a la mitad adelantó el estallido al doble — autovalores complejos del modelo two-fluid de 6 ecuaciones
Con deslizamiento el two-fluid de seis ecuaciones se vuelve complejo. El coeficiente de presión interfacial debe pasar de 1 para volver al eje real.
[Reseña] Separar del todo advección y presión — la división TV del flux de Baer–Nunziato
Partir el flux de Baer–Nunziato deja el sonido solo en el sistema de presión. Toro Test 4 ganó a Rusanov por 1,5×; Noh llevó la presión a −0,12.
[Reseña de artículo] Una gota devuelve casi toda la onda sonora — impedancia acústica y un solver bifásico de interfaz sharp
La reflexión aire-agua devuelve el 99.889% de la energía acústica. Con solo 1% de gas, la velocidad de Wood cae de 1500 m/s a 120.5 m/s.
Por qué la ropa se seca a 5 °C — evaporación limitada por difusión frente a ebullición térmica
A 5 °C la ropa se seca porque la fracción de vapor no es cero. La ebullición espera al calor, y r de Lee es una penalización, no una propiedad.
Devolver la nitidez a la interfaz en cada paso — Implementando el afilado anti-difusión (IST)
Tras 200 pasos, el borde de la burbuja de helio pasa de 6 a 20 celdas. El posprocesado IST vuelve a fijar ese grosor con el cociente ε/a.
Por qué una gota en reposo fluye sola — corrientes parásitas y tensión superficial well-balanced
Un error de curvatura del 3% lleva el residuo a 4.8e5, mientras la curvatura exacta lo deja en 4.1e-10. Esa brecha es la corriente parásita.
Por qué una gota de lluvia no tiene forma de lágrima — El número de Weber y la ruptura TAB
En el modelo TAB la gota se parte cuando la deformación y supera 1. Sin amortiguar, ese pico es 2·We/24, de modo que el Weber crítico queda en 12.
Por qué las simulaciones de gotas quedan atrapadas en Δt — resolver la tensión superficial de forma implícita
De N=64 a N=256, dt_sigma cae por 8. omega*dt_sigma permanece en 2.221 en toda malla, y la integración explícita se rompe pasados unos 0.9 dt_sigma.
Darle a cada fase sus propias ecuaciones — El modelo de siete ecuaciones de Baer–Nunziato
Los 324 bar impresos son el 1.2 por ciento que queda al cancelarse dos términos enormes del gas rígido. El primer paso de relajación empuja ese resto.
[Reseña] Segundo orden en una sola etapa — un solver GRP para el modelo multifásico de Kapila
En N=320, un GRP de una sola etapa da orden 2.03 y un error L1 de 1.55e-5, frente a 2.31e-2 y orden 0.97 de Godunov en la misma onda.
Por qué las gotas son redondas y el agua trepa por el vaso — Tensión superficial y ángulo de contacto
El salto en una gota de 5 µm es 28800 Pa, y un tubo de 0.1 mm con ángulo de contacto de 30 grados eleva el agua 127.1 mm.
Por qué un grito sobre el agua nunca llega abajo — Acústica a través de una interfaz difusa
Un salto de impedancia aire–agua cercano a 3600 refleja cerca del 99,9% del sonido. El ángulo crítico de 13,4° se comprueba en un tubo 1D.
[Revisión de paper] Flujo bifásico sin Poisson — Acoplando la ecuación general de presión con MSTACS
Subir la velocidad del sonido artificial de 5 a 15 reduce el paso estable a un tercio. El error de volumen E_G de OS-MSTACS queda en 6,57e-8.
El agua hierve también a 20°C — La física de la cavitación
A 20°C la presión de vapor es 2.34 kPa. Si la garganta de un Venturi hunde la presión estática bajo esa línea, el agua hierve y sigma pasa a negativo.
SPH paso a paso — resolver fluidos con partículas, del kernel a la viscosidad artificial
Con γ = 7, Tait convierte un error de densidad del 1% en un salto grande de presión, y un gradiente sin simetrizar deja escapar momento del par.
Interpolación de Rhie-Chow para flujos multifásicos compresibles
Con una relación de densidades agua-aire de 1000, la media aritmética vale 500.5 y la armónica cae a 2.0. El filtro va solo sobre la presión motriz.
Guía de implementación del modelo de 5 ecuaciones: Solucionador de flujo multifásico con Python
Con fracción de volumen 0.5 la velocidad del sonido de la mezcla ronda 24 m/s. El aire inicial queda cerca de 374 m/s y el agua cerca de 1625 m/s.
Comparación de técnicas de captura de interfaz: VOF vs Level Set vs Diffuse Interface
Una actualización conservativa de alfa hace oscilar la presión en un contacto. El modelo de cinco ecuaciones deja esa advección en forma no conservativa.
CFD multifase compresible: por qué es difícil y por qué importa
Promediar gamma en la interfaz gas-líquido no devuelve la presión. Cerca de mitad de gas, la velocidad del sonido de la mezcla cae a una centésima.