只给热传导单独的τ,粘性加热却被锁在Pr=1 — 双分布LB中的准平衡g*
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Couette通道里,简单双τ无论Pr取何值,θ_max都贴在1.000。加上准平衡g*后,Pr=0.71给出0.710。
1 μm 铝颗粒的升温比连续介质公式慢 4.6 倍 — Knudsen 过渡区的 Sherman 调和插值
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1500 K、1 atm下1 μm铝颗粒的Kn为0.67。连续介质Nu=2把加热时间低估为1/4.58。Sherman调和平均把它补回。
用同一个式子导出μ和k，Pr偏了1.98倍 — 决定123.5 K壁温的系数9/4
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同一平均自由程导出μ和k时，空气Pr被钉在γ=1.400，实测是0.707。Eucken的9/4把Couette壁温差收到123.5 K。
τ 翻倍后 Pr 依然是 1.0000 —— 热 LBM 中被锁死的两个常数
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单分布函数热 LBM 用一个 τ 同时决定粘性与热扩散，Pr 被锁死在 1。第二个分布函数如何解开 Pr 和比热比，本文在 D2Q9 上实测给出答案。
加热得更烫反而更凉了 — 沸腾曲线与临界热流密度
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Zuber 的 CHF 是 1.259 MW/m²。Rohsenow 在 20°C 为 1.094，到 30°C 升到 3.692，已经越过天花板。