Derivar μ y k de la misma fórmula desvió el Pr 1.98 veces — el 9/4 detrás de 123.5 K de temperatura de pared
Derivar μ y k del mismo camino libre medio clava el Pr del aire en γ = 1.400 frente a 0.707 medido. El 9/4 de Eucken recorta el salto de pared de 123.5 K.
Con tau = 0.51 la viscosidad se leyó 51 veces más alta — el medio paso que deja la LBE discreta
Con tau=0.51 el continuo da nu=0.17 y el lattice mide 0.00333. La expansión a segundo orden saca Delta t/2 del tiempo de relajación, un factor de 51.
Un solo nodo llevó el error de 0.21% a 76% — tiempo de relajación local en LBM de ley de potencia
Con n=0.6 el nodo de la línea central pide tau infinito. Un tope cerca de 4 deja el error L2 en 0.21%; sin tope ese mismo nodo empuja el error hasta 76%.
ρ y u coinciden hasta el último dígito, pero la deformación se infla un 45 % — el reescalado de no equilibrio en el refinamiento de malla LBM
Copiar las funciones de distribución en la frontera de niveles AMR deja ρ y u exactos y duplica el esfuerzo. Aquí se mide el factor de reescalado.
Un error del 1% en el diámetro es un 4% en el caudal — media celda de pared y la constante de Poiseuille
El caudal en un tubo va con D a la cuarta. Media celda de pared, y los tubos de vidrio de Poiseuille en 1838, comparten ese exponente.
Al quitar el −1/2 la viscosidad salió seis veces más grande — el Δt/2 que deja la discretización del LBM
Una regla trapezoidal y un cambio de variable dejan un Δt/2 en la viscosidad, la velocidad y el esfuerzo. Una EDO y una malla D2Q9 miden los tres.
Lo que mata un vórtice no es la viscosidad — el 1/r de Newton y el núcleo de Lamb–Oseen
En r=0.5 la velocidad sigue igual tras 50 tiempos de difusión. Con n=1 la fuerza viscosa es cero y solo la pared se lleva la circulación.
El paramecio nada en miel — origen molecular de la viscosidad y por qué Newton, Fourier y Fick escribieron la misma línea
A 1 atm el recorrido libre medio ronda 68 nm y la rapidez media unos 470 m/s. El flujo μ ≃ ρ c̄ ℓ / 3 es la línea de Fourier y Fick para calor y masa.