El sexto momento devolvió 9 donde hacían falta 15 — las tres raíces de Hermite que fijaron D2Q9
De dónde salen realmente c_s² = 1/3 y los pesos 4/9, 1/9 y 1/36 en un código LBM, rastreados hasta el grado de una regla de cuadratura de Gauss–Hermite.
Derivar μ y k de la misma fórmula desvió el Pr 1.98 veces — el 9/4 detrás de 123.5 K de temperatura de pared
Derivar μ y k del mismo camino libre medio clava el Pr del aire en γ = 1.400 frente a 0.707 medido. El 9/4 de Eucken recorta el salto de pared de 123.5 K.
Completar el tercer momento con honestidad multiplicó el error por 2.8 — lo que un término de fuerza realmente debe
En D2Q9, completar el tercer momento de la fuerza sube el error de 0.053% a 0.150%. La red bloquea medio tensor y el término llega en orden Burnett.
Empujar el marco a 0.2 redujo la viscosidad un 5.97% — el tercer momento que falta en el equilibrio de LBM
En D2Q9, Σf c³ vale ρu para cualquier distribución. El ρu³ ausente rompe la invariancia galileana y hace que la viscosidad medida dependa del marco.
Maxwell–Boltzmann en nueve flechas — por qué el equilibrio del LBM es un polinomio
Cortar Maxwell–Boltzmann en orden dos de Hermite arma el polinomio de D2Q9, y ese mismo corte deja el techo de Mach 0.3 sobre la malla.
El paramecio nada en miel — origen molecular de la viscosidad y por qué Newton, Fourier y Fick escribieron la misma línea
A 1 atm el recorrido libre medio ronda 68 nm y la rapidez media unos 470 m/s. El flujo μ ≃ ρ c̄ ℓ / 3 es la línea de Fourier y Fick para calor y masa.