Un mismo valor integral leído como 0.1406 y como 56.91 — función de tensión de torsión y flujo laminar en ductos
La constante de torsión de una barra cuadrada y el f·Re de un ducto salen de la misma solución de Poisson, leída dos veces por un solo FEM lineal.
Una rotación rígida de 30° marcó -13% de deformación — pares conjugados tensión-deformación en láminas
La rotación sola fabrica deformación en la medida ingenieril, y un par tensión-deformación mal elegido desvía la potencia interna un 5% o un 54%.
Subir el número de Péclet de celda a 2 llevó la solución hasta -0.33 — donde desapareció la energía a minimizar
La advección rompe la simetría de la rigidez y se va el mínimo de energía. Con Péclet de celda 2, Galerkin cae a -0.33 y SUPG compra cota, no simetría.
Un punto de cuadratura menos y la solución explotó — el piso de integración de DG y la base de Taylor
En DG-P2 el integrando tiene grado 3, así que dos puntos de Gauss igualan a tres en 5.989e-3. Un punto deja el error L2 cerca de 11.7 y orden 0.13.
Sesgar el elemento 45° multiplica la rigidez por 2.5 — tensor métrico y transformación del tensor constitutivo
Si en coordenadas curvilíneas la deformación se escribe con componentes covariantes, el tensor constitutivo también debe transformarse. Omitir ese paso arruina la rigidez de todo elemento distorsionado.
Más delgado y más rígido — bloqueo por cortante en elementos lámina y el amarre MITC
Un elemento lámina lineal se vuelve más rígido, no más flexible, al adelgazarse. La causa: la deformación cortante sale de derivar el desplazamiento.
¿Por qué se comba así el puente? El método de rigidez directa para cerchas
Una barra con EA/L = 8e6 N/m se mueve 1.5 mm bajo 12 kN. La cercha de 12 barras sigue singular hasta quitar cuatro grados de libertad del muro.
Método de Galerkin Discontinuo (DGM): Discretización de alta precisión para el análisis de flujos compresibles en mallas no estructuradas
En 3D los grados de libertad para K = 1, 2 y 3 son 4, 10 y 20. Partir el espaciado a la mitad debería bajar el error por 4, 8 y 16, no por 2.
FEM para la dinámica de cuerpos rígidos: Manejo de rotaciones basado en cuaterniones y tensores de inercia
La inercia se guarda una vez en el marco del cuerpo y se gira con R(q). Si |q| se aleja de 1, R deja de ser ortogonal y la aceleración angular gira de eje.
FDM vs FEM vs FVM: Diferencias esenciales entre tres técnicas de discretización
FDM discretiza el operador, FEM proyecta sobre una base y FVM equilibra flujos de cara. Se decide la conservación, el choque y la malla no estructurada.