Subir la velocidad cuesta el 27% de la difusión — el flujo sobrante del modelo de convección-difusión en LBM
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Aunque D se ajuste mediante tau, el modelo de convección-difusión en lattice Boltzmann difunde como D(1−u²/cs²). Dónde pierde Chapman–Enskog el flujo sobrante y qué término fuente lo borra.
Advectar sin dividir direcciones — El esquema upwind no dividido de Bell-Colella-Glaz
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Dividir direcciones tuerce un escalar diagonal. Bell-Colella-Glaz conserva el pico del disco en rotación con el peso (1-CFL) y una corrección transversal.
Cuando FTCS tiembla, el upwind se entumece — esquema advectivo de primer orden, viscosidad artificial y el trueque de CFL
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Con c=0.8 el peor modo FTCS crece cerca de 1.28 por paso. La viscosidad artificial del upwind cae a cero solo cuando c vale 1.
Cuando Lax–Wendroff tembló en un escalón — Un esquema de advección TVD de 2° orden con flux limiters
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Con CFL 0.5 y 500 pasos, Lax–Wendroff sobrepasa un escalón unitario en 0.181. minmod, van Leer y MC se quedan en sobrepaso cero en el mismo pulso.